Sprężarkowe układy chłodnicze – potencjalne kierunki poprawy efektywności Cz. 1. - Strona 2 |
Data dodania: 09.10.2012 | |||||||
JPAGE_CURRENT_OF_TOTAL
Dla przypomnienia podam, ze drugie prawo termodynamiki (Clausius) stwierdza, że niemożliwym jest przeniesienie ciepła z temperatury niższej do temperatury wyższej bez doprowadzenia energii zewnętrznej do układu.
Rys. 6. „Róg przegrzania par” rzeczywistego układu chłodniczego we współrzędnych T-S
Na rysunku 1. przedstawiony został przebieg procesu cyklu Carnota w układzie Temperatura Bezwzględna – Entropia. Analizując go, zwróćmy uwagę, że praca włożona do układu musi być równa różnicy pracy sprężania od punktu c do punktu d i pracy rozprężania pomiędzy punktem a i punktem b. Ciepło natomiast jest przekazywane izotermicznie do hipotetycznego czynnika pomiędzy punktami b i c. Wynikiem tego jest wzrost entropii czynnika. Ciepło przekazywane w wymienniku dolnym w temperaturze T2 jest reprezentowane przez pole bcfeb, które odpowiada wartości q2 dla jednostkowego masowego natężenia przepływu czynnika. Następnie czynnik jest sprężany izentropowo od punktu c do punktu d a jego temperatura rośnie do temperatury T1. W następnym etapie procesu, czynnik oddaje ciepło w skraplaczu izotermicznie, osiągając stan a. Pole pomiędzy punktami daefd przedstawia jednostkową ilość ciepła oddanego w skraplaczu układu. Pomiędzy punktami a i b następuje izentropowe rozprężanie czynnika. Praca włożona do układu jest reprezentowana przez pole abcda. Mając powyższe na uwadze, możemy napisać równania energii dla tego układu:
Q1 = T1(Sd – Sa) Q2 = T2(Sd – Sa) W = Q1 – Q2
Używając powyższych równań, możemy wyznaczyć sprawność cyklu Carnota:
COP = T2/(T1 – T2)
Jeżeli uwzględnimy różnice pomiędzy idealnym cyklem Carnota a cyklem chłodniczym przedstawionym na rysunku 2. i założymy stały przepływ energii dla jednego kilograma czynnika, możemy napisać następujące równania:
Wb = h1 – hb Wc = hc – h3 Wd = Tc (Sc – Sd) – (hc – hd) Q3 = h3 – hb
Stąd wyliczymy pracę cyklu:
W = Wc + Wd +Wb
Sprawność układu chłodniczego możemy zapisać następująco:
η = Q3/W = 1 – (T2/T1) (1)
|
POLECAMY WYDANIA SPECJALNE
-
Pompy ciepła 2023-2024
-
Pompy ciepła 2021-2022
-
Pompy ciepła 2022-2023
-
Katalog klimatyzatorów typu SPLIT. Edycja 2021
-
Katalog klimatyzatorów typu SPLIT. Edycja 2022
-
Katalog klimatyzatorów typu SPLIT. Edycja 2023
-
Pompy ciepła 2020-2021
-
Katalog klimatyzatorów typu SPLIT. Edycja 2020
-
Pompy ciepła 2019-2020
-
Katalog klimatyzatorów typu SPLIT. Edycja 2019